Calculation of intranuclear cascade as the first stage in the nuclear fission process induced by real photons in an energy range between 80 and 600 MeV

En este trabajo se implementa un código de Montecarlo para determinar la distribución de núcleos compuestos resultantes de la interacción entre fotones reales con energías de hasta 600 MeV y núcleos pesados como (Th^{232},U^{233},U^{235},U^{238},Np^{237} ). El código implementa la interacción entre fotones y núcleos pesados con base en el modelo de gas de Fermi y el modelo de cascada intranuclear donde se tienen en cuenta únicamente dos procesos de fotoabsorción: cuasi-deuterón \gamma+ (NN) \rightarrow N+N y producción de un pión \gamma+ (N) \rightarrow \pi +N. Los productos del estado final de estos procesos pueden interactuar a su vez dentro del medio nuclear dando lugar a una cascada de partículas, las cuales dependiendo de cuántas y con qué energía escapan del núcleo, determinan las características finales del núcleo residual. Como resultado final se obtiene entonces una distribución (En energía de excitación, número de nucleones y número de protones) de núcleos compuestos residuales cuyos mecanismos posibles de desexcitación incluyen, entre otros, la fisión nuclear.In this work, a Monte Carlo code is implemented to determine the distribution of compound nuclei resulting from the interaction between real photons with energies up to 600 MeV and heavy nuclei (Th^{232},U^{233},U^{235},U^{238},Np^{237} ). The code implements the interaction between photons and nuclei based on the Fermi gas model and the intranuclear cascade model where only two photoabsorption processes are taken into account: quasi-deuterón \gamma+ (NN) \rightarrow N+N and one pion production \gamma+ (N) \rightarrow \pi +N. The products of the final state of these processes they can interact in turn within the nuclear environment giving rise to a cascade of particles, which, depending on how many and with what energy they escape from the nucleus, determine the final characteristics of the residual core. As a final result you then get a distribution (In excitation energy, number of nucleons and number of protons) of nuclei residual compounds whose possible mechanisms of de-excitation include, among others, fission nuclea