The far infrared spectrum of H2O2 observed and calculated rotational levels of the torsional states : (n, τ) = (0, 1), (0, 3) and (1, 1)

High resolution Fourier transform spectra, recorded between 30 and 460 cm-1, have been used for an extensive analysis of the (n, τ) = (0, 3) ← (n', τ') = (0, 1), (0,1) ← (0, 3) and (1, 1) ← (0, 3) torsion-rotation bands of H2O2. Then, using a Hamiltonian which takes explicitly into account the strong |ΔKa| = 2 interaction between the rotational levels of the (n, τ) = (0,1) and (1,1) torsional states, as well as the |ΔKa| = 2 interaction between the (n, τ) = (1, 1) and (2, 1) rotational levels, it has been possible to reproduce very satisfactorily the experimental rotational levels of the (n, τ) = (0, 1) and (1,1) torsional states and a precise set of torsional energies and rotational and coupling constants has been derived. In the same way, to fit the (n, τ) = (0, 3) experimental energy levels we have used a Hamiltonian taking into account the |ΔKa| = 2 interaction between the rotational levels of the (n, τ) = (0, 3) and (1, 3) torsional states, and this calculation has also provided a precise set of torsional energies, rotational and coupling constants for the (n, τ) = (0, 3) and (1, 3) torsional states.Des spectres par transformée de Fourier à haute résolution enregistrés entre 30 et 460 cm-1 ont été utilisés pour une analyse systématique des bandes de torsion-rotation (n, τ) = (0, 3) ← (n', τ') = (0,1), (0,1) ← (0, 3) et (1, 1) ← (0, 3) de H2O 2. L'utilisation d'un hamiltonien qui traite explicitement la forte interaction de type |ΔKa| = 2 entre les niveaux rotationnels des états de torsion (n, τ) = (0, 1) et (1,1) ainsi que l'interaction en |ΔKa| = 2 entre les niveaux de (n, τ) = (1,1) et (2, 1), a permis de reproduire de façon très satisfaisante les niveaux observés des états de torsion (n, τ) = (0,1) et (1,1) tout en foumissant un ensemble précis d'énergies de torsion et de constantes rotationnelles et de couplage. De la même façon pour reproduire les niveaux observés de (n, τ)= (0, 3) a été utilisé un hamiltonien qui tient compte de l'interaction en |ΔK a| = 2 entre les niveaux rotationnels des états de torsion (n, τ) = (0, 3) et (1, 3) et des énergies de torsion et des constantes rotationnelles et de couplage précises ont été ainsi déterminées pour ces états