DIAGNOSTIC PAR DIFFUSION THOMSON D'UN PLASMA CHAUFFÉ PAR LASER

On étudie au moyen de la diffusion Thomson le chauffage par absorption d'un faisceau laser CO2, par un plasma au voisinage de la densité de coupure (8 × 1018 ⩽ ne ⩽ 9 × 1018 e/cm3). Le laser sonde utilisé est un laser à rubis dont la puissance crête est de 100 MW. Le spectre de la lumière diffusée à 90° est analysé à l'aide d'un dispositif multicanal à 10 voies dont la résolution est de 13 Å par canal. Dans ces conditions, et pour une température électronique du plasma cible de l'ordre de 10 eV, la valeur initiale du paramètre de diffusion α = 1,05 × 10-8 (ne/Te)½ est de l'ordre de 10, et la position des composantes satellites électroniques par rapport à la raie laser, donnée par Ɗλs(Å) 1,44 × 10-7 ne½ [1 + 2,7 × 1016 Te/ne]½ est de l'ordre de ± 435 Å. Une élévation de la température électronique, résultant du chauffage, comprise entre 50 et 100 eV, contribue à modifier α dont la valeur finale sera comprise entre 6 et 3 respectivement. Les composantes électroniques sont alors déplacées par rapport à leur position initiale d'une quantité de l'ordre de 25 Å à 55 Å. Les modifications du spectre diffusé et notamment le déplacement des composantes électroniques permettront donc une mesure précise de l'élévation de Te.We study by means of Thomson scattering, the heating of a plasma near the cutoff density by CO2 laser beam absorption. Using a multichannel spectral Analyzer (10 channels, 13 Å spectral resolution per channel) the scattered light is observed at right angles to the beam from a 100 MW Q-ruby laser focused in the center of the target plasma. At cutoff density and an electron temperature of 10 eV, the initial value of the scattering parameter α is of the order of 10, and the electron satellite lines are spaced close to ± 435 Å from the incident laser wavelength. As a result of heating, the electron temperature increases from an initial value of 10 to a final value between 50 and 100 eV, and α changes from 10 to a value between 3 and 6. The electronic components are then shifted from their initial position by a quantity ranging from 25 Å to 55 Å. The modification of the spectral distribution of the scattered light and specially the position of the electron satellite lines will give a measurement of the electron temperature increase